對于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場方向置于磁場中并研 究其中間區(qū)段的磁場特性時，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問 題理想化為兩維場進(jìn)行研究。 有限差分法原則上是用于求解閉合場域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方 法 ［4］ 。由于鋼毛對周圍磁場的影響從理論上說可涉及無窮遠(yuǎn)，因 而所論場域應(yīng)是無窮大的非閉合場域；為了對所研究的問題進(jìn)行 有限差分運(yùn)算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。 圖1 場域邊界確定圖 現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進(jìn)行研究。 對于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd 為其橫切面，在其周圍對稱地取 定足夠大的場域邊界 ABCD，使磁 化后的 abcd對周界 ABCD及其以 外區(qū)域的影響變得很小以致可以 忽略。此時，ABCD周界上及其外 部區(qū)域的磁場已接近均勻的背景 磁場 B0。于是，周界 ABCD上的 邊界條件可分段給出為 在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場磁力較高，而中間區(qū)域較小；當(dāng) l =200μm時，其效應(yīng)與單絲介質(zhì)基本相同，鋼毛間的相互影響已 可忽略。 上面討論了單絲介質(zhì)的幾何尺寸效應(yīng)和形狀效應(yīng)。由求解過 可知，上述結(jié)論只適用于鋼毛未達(dá)磁飽和時的情況。由于鋼毛 和磁化后，其磁場梯度不再隨 B0的升高而增大，因而鋼毛在 場中的效應(yīng)將與未飽和時有所不同。 在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場磁力較高，而中間區(qū)域較??；當(dāng) l 微粒菱錳礦與石英、方解石的互凝行為和機(jī)理以及分 散劑阻止礦物間互凝的作用機(jī)理表明：六偏磷酸鈉對菱錳礦的分 散作用機(jī)理是以空間（位阻）效應(yīng)導(dǎo)致的排斥作用為主，增加粒子 表面負(fù)電性從而增加靜電排斥力為輔，兩者同時作用導(dǎo)致微粒級 礦物懸浮物處于分散狀態(tài)。 另外，超聲波分散 ［10］ 也是對分散體系進(jìn)行強(qiáng)化分散的有效 方法。超聲波分散是超聲波在礦漿中以駐波的形式傳插，使礦漿 中各質(zhì)點(diǎn)受到周期性的拉伸和壓縮作用，使顆粒振動而處于不易 團(tuán)聚的相對穩(wěn)定狀態(tài)，或使已團(tuán)聚的顆粒分裂開，從而達(dá)到分散 的目的。

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