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更新時(shí)間：2018-01-24 信息編號(hào)：109378779

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（1）鎧裝螺線管的磁勢(shì)包括氣隙磁勢(shì)及鐵鎧內(nèi)的磁勢(shì)。確定鎧內(nèi)的磁勢(shì)時(shí)，知道導(dǎo)體所占空間的磁通。此磁通的大小決于環(huán)狀空間的場(chǎng)強(qiáng)分布規(guī)律。根據(jù)測(cè)定數(shù)據(jù)和理論分析，已明場(chǎng)強(qiáng)按直線規(guī)律變化。（2）鎧裝螺線管的功率為 W=H ，GC 因子與法布里因不同，它沒有值。增大 α 或減小 β 總是有利于提高 GC 因，從而有利于提高磁場(chǎng)強(qiáng)度。由式（1）可知，如果能知道一定磁勢(shì)下的螺線管場(chǎng)強(qiáng)H、漏數(shù)σ則可計(jì)算出來。為此我們來研究鎧裝螺線管的場(chǎng) 布。圖1 場(chǎng)域及邊界示意由于螺線管磁體的磁場(chǎng)分布是軸對(duì)稱的，我們只需取通過對(duì)的任一平面（即子午面）進(jìn)行便可了解其貌，這樣就把研場(chǎng)域簡化為二維平面場(chǎng)。場(chǎng)域邊界為分選腔氣隙同激磁線圈與內(nèi)側(cè)交界處。圖1為二維平面場(chǎng)域示意。圖 1可知，ABCD為場(chǎng)域邊其中AB和CD為氣隙與鐵鎧的交界面，AC和 BD為線圈和交界面。圖中OP為對(duì)稱軸線。由電磁場(chǎng)基本理論可知，所域內(nèi)各點(diǎn)均應(yīng)滿足泊松方程。高梯度磁選前物料充分分散并且礦漿要有適宜的流變特對(duì)礦漿的分散過程起決定作用的因素是微粒表面的荷電狀態(tài) 化性質(zhì)。通常采用超聲波或添加分散劑對(duì)物料進(jìn)行分散。超產(chǎn)生空化作用，在固體和液體界面產(chǎn)生高速微-沖流，能夠除界污層或使邊界污層疏松，同時(shí)增加攪拌作用，從而可以清粒表面，使礦粒得到分散。超聲分散選擇適當(dāng)?shù)穆晫W(xué)參因在現(xiàn)場(chǎng)使用超聲波比較麻煩，因而實(shí)際上多采用分散劑分散。

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